根据偏置电路形式，场效应管放大电路的直流通路分为自给偏压电路和分压式偏置电路。
一、自给偏压电路
用n沟道结型场效应管组成的自给偏压电路如图z0217所示。
自给偏压原理：在正常工作范围内，场效应管的栅极几乎不取电流，ig= 0，所以，ug = 0，当有is = id流过rs时，必然会产生一个电压us＝isrs＝idrs，从而有
ugs = ug- us= - idrs
依靠场效应管自身的电流id 产生了栅极所需的负偏压，故称为自给偏压。
为了减小rs对放大倍数的影响，在rs 两端并联了一个旁路电容 cs。
估算静态工作点,由图z0217所示电路的直流通路可得：
ugs = ug- us= - idrsgs0223
uds = ed - id（rs + rd） gs0224
结型场效应管的转移特性可近似表示为：
式中idss为饱和漏电流，vp为夹断电压。
联立求解gs0223～gs0225各式，便可求得静态工作点q（id，ugs，uds）。
二、分压式偏置电路
由于参数idss ，vp 等与温度有关，因此，场效应管放大电路也要设法稳定静态工作点。实际上，自给偏压电路就具有一定的稳定q点的能力。例如：温度升高使id增加时，us也随之增加，从而使ugs 更负，反过来又抑制了id的增大。但如果对温度稳定性要求更高时，单纯靠增大rs来稳定q点，势必会导致au下降，甚至产生严重的非线性失真。图z0218所示的分压式偏置电路，通过r1与r2分压，给栅极一个固定的ie电压，这样就可以把rs选的比较大，而q点又不致于过低。图中rg的主要作用是增大输入电阻，进一步减小栅极电流。
对分压式偏置电路，在确定静悉工作点时，同样可用图解法和计算法。与自给偏压电路不同之处是ug≠0。只需将栅源回路直流负载线方程改为：